在光催化研究中，半導(dǎo)體光催化材料高效寬譜的光吸收性能是保證光催化活性的一個(gè)必要而非充分的條件，因此對(duì)于光催化材料吸收光譜的表征是必不可少的。半導(dǎo)體的能帶結(jié)構(gòu)一般由低能價(jià)帶和高能導(dǎo)帶構(gòu)成，價(jià)帶和導(dǎo)帶之間存在禁帶。當(dāng)半導(dǎo)體顆粒吸收足夠的光子能量，價(jià)帶電子被激發(fā)越過(guò)禁帶進(jìn)入空的導(dǎo)帶，而在價(jià)帶中留下一個(gè)空穴，形成電子－空穴對(duì)。這種由于電子在帶間的躍遷所形成的吸收過(guò)程稱為半導(dǎo)體的本征吸收。要發(fā)生本征吸收，光子能量必須等于或大于禁帶的寬度Eg，即

                                                           （12.1）

其中，hν₀是能夠引起本征吸收的最低限度光子能量，即當(dāng)頻率低于ν₀，或波長(zhǎng)大于λ₀時(shí)，不可能產(chǎn)生本征吸收，吸收系數(shù)迅速下降。這種吸收系數(shù)顯著下降的特征波長(zhǎng)λ₀（或特征頻率ν₀）稱為半導(dǎo)體材料的本征吸收限。

在半導(dǎo)體材料吸收光譜中，吸光度曲線短波端陡峻地上升標(biāo)志著材料本征吸收的開(kāi)始，本征波長(zhǎng)與禁帶Eg關(guān)系可以用下式表示出來(lái)：

                                                     （12.2）

因此，根據(jù)半導(dǎo)體材料不同的禁帶寬度可以計(jì)算出相應(yīng)的本征吸收長(zhǎng)波限。

由于固體樣品存在大量的散射，所以不能直接測(cè)定樣品的吸收，通常使用固體紫外-可見(jiàn)漫反射光譜測(cè)得漫反射譜（UV-Vis Diffuse Reflectance Spectra, DRS），并轉(zhuǎn)化為吸收光譜。利用紫外－可見(jiàn)漫反射光譜法可以方便的獲得半導(dǎo)體光催化劑的帶邊位置，所以是光催化材料研究中的基本表征方法。